西安交通大学实验报告
实验名称： 碰撞过程中守恒定律的研究
系 别 ：物理系 光信息21班 实 验 日 期：2013.11.30
姓 名： 青鹏 学号_ 2120905012
一、实验简介
动量守恒定律和能量守恒定律在物理学中占有非常重要的地位。力学中的运动定理和守恒定律最初是冲牛顿定律导出来的，在现代物理学所研究的领域中存在很多牛顿定律不适用的情况，例如高速运动物体或微观领域中粒子的运动规律和相互作用等，但是能量守恒定律仍然有效。因此，能量守恒定律成为了比牛顿定律更为普遍适用的定律。
本实验的目的是利用气垫导轨研究一维碰撞的三种情况，验证动量守恒和能量守恒定律。定量研究动量损失和能量损失在工程技术中有重要意义。同时通过实验还可提高误差分析的能力。
二、实验目的
１．利用气垫导轨研究一维碰撞的三种情况，验证动量守恒和能量守恒定律；
２．通过实验提高误差分析的能力。
三、实验原理
如果一个力学系统所受合外力为零或在某方向上的合外力为零，则该力学系统总动量守恒或在某方向上守恒，即
（1）。实验中用两个质量分别为m1、m2的滑块来碰撞，若忽略气流阻力，根据动量守恒有
（2）
对于完全弹性碰撞，要求两个滑行器的碰撞面有用弹性良好的弹簧组成的缓冲器，我们可用钢圈作完全弹性碰撞器；对于完全非弹性碰撞，碰撞面可用尼龙搭扣、橡皮泥或油灰；一般非弹性碰撞用一般金属如合金、铁等，无论哪种碰撞面，必须保证是对心碰撞。
当两滑块在水平的导轨上作对心碰撞时，忽略气流阻力，且不受他任何水平方向外力的影响，因此这两个滑块组成的力学系统在水平方向动量守恒。由于滑块作一维运动，式（2）中矢量v可改成标量，其方向由正负号决定，若与所选取的坐标轴方向相同则取正号，反之，则取负号。
1．完全弹性碰撞
完全弹性碰撞的标志是碰撞前后动量守恒，动能也守恒，即
（3）
（4）
由（3）、（4）两式可解得碰撞后的速度为
（5）
（6）
如果v20=0，则有
（7） 
（8）
动量损失率:
（9）
能量损失率:
（10）
理论上，动量损失和能量损失都为零，但在实验中，由于空气阻力和气垫导轨本身的原因，不可能完全为零，但在一定误差范围内可认为是守恒的。
2．完全非弹性碰撞
碰撞后，二滑块粘在一起以10同一速度运动，即为完全非弹性碰撞。在完全非弹性碰撞中，系统动量守恒，动能不守恒。
（11）
在实验中，让v20=0，则有
（12）
（13）
动量损失率
（14）
动能损失率
（15）
3．一般非弹性碰撞
一般情况下，碰撞后，一部分机械能将转变为其他形式的能量，机械能守恒在此情况已不适用。牛顿总结实验结果并提出碰撞定律：碰撞后两物体的分离速度与碰撞前两物体的接近速度成正比，比值称为恢复系数，即
（16）
恢复系数e由碰撞物体的质料决定。E值由实验测定，一般情况下0<e<1，当e=1时，为完全弹性碰撞；e=0时，为完全非弹性碰撞。
四、实验仪器
气轨、气源、滑块、挡光片、光电门、游标卡尺、米尺和光电计时装置等。
五、实验内容
１．气垫导轨调平
２．研究三种碰撞状态下的守恒定律
（1）取两滑块ｍ１、ｍ２，且ｍ１>ｍ２，用物理天平称ｍ１、ｍ２的质量（包括挡光片）。将两滑块分别装上弹簧钢圈，滑块ｍ２置于两光电门之间（两光电门距离不可太远），使其静止，用ｍ１碰ｍ２，分别记下ｍ１通过第一个光电门的时间Δt10和经过第二个光电门的时间Δt1，以及ｍ２通过第二个光电门的时间Δt2，重复五次，记录所测数据，数据表格自拟，计算
、
。
（2）分别在两滑块上换上尼龙搭扣，重复上述测量和计算。
（3）分别在两滑块上换上金属碰撞器，重复上述测量和计算。
六、数据记录与处理
（1）完全弹性碰撞的情况
（2）一般非完全弹性碰撞
（3）完全非弹性碰撞
七、实验总结
在完全弹性碰撞中，系统总动量、总动能前后守恒，相差在允许的范围内；在完全非弹性碰撞中，系统动量守恒，但动能不守恒；在一般弹性碰撞中，动能不守恒。
八、思考题
１．碰撞前后系统总动量不相等，试分析其原因。
答：导致碰撞前后系统总动量不相等原因有：导轨不平、导轨摩擦、空气阻力等。
２．恢复系数e的大小取决于哪些因素？
答：恢复系数e与碰撞滑块的材料有关。
３．你还能想出验证机械能守恒的其他方法吗？
答：（1）用摆球法验证机械能守恒定律：把一个摆球用细线悬挂起来并拉到一定的高度，然后放开，摆球在摆动过程中，动能和势能发生相互转化，忽略空气的阻力影响，因只有重力对其做功，所以机械能守恒。
（2）用斜轨法验证机械能守恒定律：位于倾斜轨道上的小车，忽略轨道的摩擦力，因只有重力对其做功，所以机械能守恒。
第二篇：西安交通大学 物理仿真实验报告
碰撞和动量守恒
试验目的：?
1. 利用气垫导轨研究一维碰撞的三种情况，验证动量守恒和能量守恒定律。
2. 定量研究动量损失和能量损失在工程技术中有重要意义。
3. 通过实验还可提高误差分析的能力。
实验原理：
如果一个力学系统所受合外力为零或在某方向上的合外力为零，则该力学系统总动量守恒或在某方向上守恒，即
实验中用两个质量分别为m1、m2的滑块来碰撞（图1），若忽略气流阻力，根据动量守恒有
对于完全弹性碰撞，要求两个滑行器的碰撞面有用弹性良好的弹簧组成的缓冲器，我们可用钢圈作完全弹性碰撞器；对于完全非弹性碰撞，碰撞面可用尼龙搭扣、橡皮泥或油灰；一般非弹性碰撞用一般金属如合金、铁等，无论哪种碰撞面，必须保证是对心碰撞。
当两滑块在水平的导轨上作对心碰撞时，忽略气流阻力，且不受他任何水平方向外力的影响，因此这两个滑块组成的力学系统在水平方向动量守恒。由于滑块作一维运动，式（2）中矢量v可改成标量
，的方向由正负号决定，若与所选取的坐标轴方向相同则取正号，反之，则取负号。
l 完全弹性碰撞
完全弹性碰撞的标志是碰撞前后动量守恒，动能也守恒，即
由（3）、（4）两式可解得碰撞后的速度为
如果v20=0，则有
动量损失率为
能量损失率为
理论上，动量损失和能量损失都为零，但在实验中，由于空气阻力和气垫导轨本身的原因，不可能完全为零，但在一定误差范围内可认为是守恒的。
l 完全非弹性碰撞
碰撞后，二滑块粘在一起以10同一速度运动，即为完全非弹性碰撞。在完全非弹性碰撞中，系统动量守恒，动能不守恒。
在实验中，让v20=0，则有
动量损失率
动能损失率
l 一般非弹性碰撞
一般情况下，碰撞后，一部分机械能将转变为其他形式的能量，机械能守恒在此情况已不适用。牛顿总结实验结果并提出碰撞定律：碰撞后两物体的分离速度
与碰撞前两物体的接近速度成正比，比值称为恢复系数，即
恢复系数e由碰撞物体的质料决定。E值由实验测定，一般情况下0<e<1，当e=1时，为完全弹性碰撞；e=0时，为完全非弹性碰撞。
验证机械能守恒定律
如果一个力学系统只有保守力做功，其他内力和一切外力都不作功，则系统机械能守恒。如图2所示，将气垫导轨一端加一垫块，使导轨与水平面成α角，把质量为m的砝码用细绳通过滑轮与质量m’的滑块相连，滑轮的等效质量为me，根据机械能守恒定律，有
式中s为砝码m下落的距离，v1和v2分别为滑块通过s距离的始末速度。如果将导轨调成水平，则有
在无任何非保守力对系统作功时，系统机械能守恒。但在实验中存在耗散力，如空气阻力和滑轮的摩擦力等作功，使机械能有损失，但在一定误差范围内可认为机械能是守恒的。
实验仪器：
主要由气轨、气源、滑块、挡光片、光电门、游标卡尺、米尺和光电计时装置
实验内容：
1. 研究三种碰撞状态下的守恒定律
2. 取两滑块m1、m2，且m1>m2，用物理天平称m1、m2的质量（包括挡光片）。将两滑块分别装上弹簧钢圈，滑块m2置于两光电门之间（两光电门距离不可太远），使其静止，用m1碰m2，分别记下m1通过第一个光电门的时间Δt10和经过第二个光电门的时间Δt1，以及m2通过第二个光电门的时间Δt2，重复五次，记录所测数据，数据表格自拟，计算
3. 分别在两滑块上换上尼龙搭扣，重复上述测量和计算。
4. 分别在两滑块上换上金属碰撞器，重复上述测量和计算。
数据处理：
l 完全弹性碰撞：
l 一般弹性碰撞：
l 完全非弹性碰撞：
实验结论：
l 完全弹性碰撞动量守恒，机械能守恒，恢复系数为1；
l 一般弹性碰撞动量守恒，机械能不守恒，恢复系数小于1；
l 完全非弹性碰撞动量守恒，机械能不守恒，恢复系数为0
思考题：
1. 碰撞前后系统总动量不相等，试分析其原因。
空气阻力和气垫导轨本身的原因等
2. 恢复系数e的大小取决于哪些因素？
碰撞物体的质料, 碰撞前两物体的接近速度, 碰撞后两物体的分离速度
3. 你还能想出验证机械能守恒的其他方法吗？
可用斜轨法或摆球法