近代物理实验报告

顺磁共振实验

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时    间         2014年5月10日       

顺磁共振实验  实验报告

【摘要】

电子顺磁共振又称电子自旋共振。由于这种共振跃迁只能发生在原子的固有磁矩不为零的顺磁材料中，因此被称为电子顺磁共振；因为分子和固体中的磁矩主要是自旋磁矩的贡献所以又被称为电子自旋共振。简称“EPR”或“ESR”。由于电子的磁矩比核磁矩大得多，在同样的磁场下，电子顺磁共振的灵敏度也比核磁共振高得多。在微波和射频范围内都能观察到电子顺磁现象，本实验使用微波进行电子顺磁共振实验。

【关键词】

顺磁共振，自旋g因子，检波

【引言】

顺磁共振（EPR）又称为电子自旋共振（ESR），这是因为物质的顺磁性主要来自电子的自旋。电子自旋共振即为处于恒定磁场中的电子自旋在射频场或微波场作用下的磁能级间的共振跃迁现象。顺磁共振技术得到迅速发展后广泛的应用于物理、化学、生物及医学等领域。电子自旋共振方法具有在高频率的波段上能获得较高的灵敏度和分辨率，能深入物质内部进行超低含量分析，但并不破坏样品的结构，对化学反应无干扰等优点，对研究材料的各种反应过程中的结构和演变，以及材料的性能具有重要的意义。研究了解电子自旋共振现象，测量有机自由基DPPH的g因子值，了解和掌握微波器件在电子自由共振中的应用，从矩形谐振长度的变化，进一步理解谐振腔的驻波。

【正文】

一、实验原理

（1）电子的自旋轨道磁矩与自旋磁矩

原子中的电子由于轨道运动，具有轨道磁矩，其数值为：，负号表示方向同相反。在量子力学中，因而，其中称为玻尔磁子。电子除了轨道运动外还具有自旋运动，因此还具有自旋磁矩，其数值表示为：。

由于原子核的磁矩可以忽略不计，原子中电子的轨道磁矩和自旋磁矩合成原子的总磁矩：，其中g是朗德因子：。

在外磁场中原子磁矩要受到力的作用，其效果是磁矩绕磁场的方向作旋进，也就是Pj绕着磁场方向作旋进，引入回磁比，总磁矩可表示成。同时原子角动量Pj和原子总磁矩取向是量子化的。在外磁场方向上的投影为：。其中m称为磁量子数，相应磁矩在外磁场方向上的投影为： 。

（2）电子顺磁共振

原子磁矩与外磁场B相互作用可表示为：。不同的磁量子数m所对应的状态表示不同的磁能级，相邻磁能级间的能量差为，它是由原子受磁场作用而旋进产生的附加能量。

如果在原子所在的稳定磁场区又叠加一个与之垂直的交变磁场，且角频率满足条件，即，刚好满足原子在稳定外磁场中的邻近二能级差时，二邻近能级之间就有共振跃迁，我们称之为电子顺磁共振。

当原子结合成分子或固体时，由于电子轨道运动的角动量常是猝灭的，即近似为零，所以分子和固体中的磁矩主要是电子自旋磁矩的贡献。根据泡利原理，一个电子轨道最多只能容纳两个自旋相反的电子，若电子轨道都被电子成对地填满了，它们的自旋磁矩相互抵消，便没有固有磁矩。通常所见的化合物大多数属于这种情况，因而电子顺磁共振只能研究具有未成对电子的特殊化合物。

（3）弛豫时间

实验样品是含有大量具有不成对电子自旋所组成的系统，虽然各个粒子都具有磁矩，但是在热运动的扰动下，取向是混乱的，对外的合磁矩为零。当自旋系统处在恒定的外磁场H0中时，系统内各质点的磁矩便以不同的角度取向磁场H0的方向，并绕着外场方向进动，从而形成一个与外磁场方向一致的宏观磁矩M。当热平衡时，分布在各能级上的粒子数服从波耳兹曼定律，即：

式中k是波耳兹曼常数，k=1.3803×10-16（尔格/度），T是绝对温度。计算表明，低能级上的粒子数略比高能级上的粒子数多几个。这说明要现实出宏观的共振吸收现象所必要的条件，既由低能态向高能级跃迁的粒子数比由高能级向低能级跃迁的粒子数要多是满足的。正是这一微弱的上下能级粒子数之差提供了我们观测电子顺磁共振现象的可能性。

二、实验装置

微波顺磁共振实验系统由三厘米固态信号发生器，隔离器，可变衰减器，波长计，魔T，匹配负载，单螺调配器，晶体检波器，矩形样品谐振腔，耦合片，磁共振实验仪，电磁铁等组成，为使联结方便，增加了H面弯波导，波导支架等元件。

（1）三厘米固态信号发生器：是一种使用体效应管做振荡源的信号发生器，为顺磁共振实验系统提供微波振荡信号。

（2）隔离器：位于磁场中的某些铁氧体材料对于来自不同方向的电磁波有着不同的吸收，经过适当调节，可使其哦对微波具有单方向传播的特性。隔离器常用于振荡器与负载之间，起隔离和单向传输作用。

（3）可变衰减器：把一片能吸收微波能量的吸收片垂直与矩形波导的宽边，纵向插入波导管即成，用以部分衰减传输功率，沿着宽边移动吸收可改变衰减量的大小。衰减器起调节系统中微波功率以及去耦合的作用。

（4）波长表：电磁波通过耦合孔从波导进入频率计的空腔中，当频率计的腔体失谐时，腔里的电磁场极为微弱，此时，它基本上不影响波导中波的传输。当电磁波的频率满足空腔的谐振条件时，发生谐振，反映到波导中的阻抗发生剧烈变化，相应地，通过波导中的电磁波信号强度将减弱，输出幅度将出现明显的跌落，从刻度套筒可读出输入微波谐振时的刻度，通过查表可得知输入微波谐振频率。

（5）匹配负载：波导中装有很好地吸收微波能量的电阻片或吸收材料，它几乎能全部吸收入射功率。

（6）微波源：微波源可采用反射式速调管微波源或固态微波源。本实验采用3cm固态微波源，它具有寿命长、输出频率较稳定等优点，用其作微波源时，ESR的实验装置比采用速调管简单。因此固态微波源目前使用比较广泛。通过调节固态微波源谐振腔中心位置的调谐螺钉，可使谐振腔固有频率发生变化。调节二极管的工作电流或谐振腔前法兰盘中心处的调配螺钉可改变微波输出功率。

（7）魔 T：魔 T是一个具有与低频电桥相类似特征的微波元器件，如图（2）所示。它有四个臂，相当于一个E～T和一个H～T组成，故又称双T，是一种互易无损耗四端口网络，具有“双臂隔离，旁臂平分”的特性。利用四端口S矩阵可证明，只要1、4臂同时调到匹配，则2、3臂也自动获得匹配；反之亦然。E臂和H臂之间固有隔离，反向臂2、3之间彼此隔离，即从任一臂输入信号都不能从相对臂输出，只能从旁臂输出。信号从H臂输入，同相等分给2、3臂；E臂输入则反相等分给2、3臂。由于互易性原理，若信号从反向臂2，3同相输入，则E臂得到它们的差信号，H臂得到它们的和信号；反之，若2、3臂反相输入，则E臂得到和信号，H臂得到差信号。当输出的微波信号经隔离器、衰减器进入魔 T的H臂，同相等分给2、3臂，而不能进入E臂。3臂接单螺调配器和终端负载；2臂接可调的反射式矩形样品谐振腔，样品DPPH在腔内的位置可调整。E臂接隔离器和晶体检波器；2、3臂的反射信号只能等分给E、H臂，当3臂匹配时，E臂上微波功率仅取自于2臂的反射。

（8）样品腔：样品腔结构，是一个反射式终端活塞可调的矩型谐振腔。谐振腔的末端是可移动的活塞，调节活塞位置，使腔长度等于半个波导波长的整数倍（）时，谐振腔谐振。当谐振腔谐振时，电磁场沿谐振腔长l方向出现P个长度为的驻立半波，即TE模式。腔内闭合磁力线平行于波导宽壁，且同一驻立半波磁力线的方向相同、相邻驻立半波磁力线的方向相反。在相邻两驻立半波空间交界处，微波磁场强度最大，微波电场最弱。满足样品磁共振吸收强，非共振的介质损耗小的要求，所以，是放置样品最理想的位置。在实验中应使外加恒定磁场B垂直于波导宽边，以满足ESR共振条件的要求。样品腔的宽边正中开有一条窄槽，通过机械传动装置可使样品处于谐振腔中的任何位置并可以从窄边上的刻度直接读数，调节腔长或移动样品的位置，可测出波导波长。

三、实验步骤

（1）连接系统,将可变衰减器顺时针旋至最大, 开启系统中各仪器的电源,预热20分钟。

（2）按使用说明书调节各仪器至工作状态。

（3）调节微波桥路，用波长表测定微波信号的频率，使谐振腔处于谐振状态，将样品置于交变磁场最强处。

（4）调节晶体检波器输出最灵敏，并由波导波长的计算值大体确定谐振腔长度及样品所在位置，然后微调谐振腔的长度使谐振腔处于谐振状态。

（5）搜索共振信号，按下扫场按扭，调节扫场旋钮改变扫场电流，当磁场满足共振条件时，在示波器上便可看到共振信号。调节仪器使共振信号幅度最大，波形对称。

（6）使用高斯计测定磁共振仪输出电流与磁场强度的数值关系曲线，确定共振时的磁场强度。

（7）根据实验测得的数据计算出g因子。

四、实验数据处理  

1.计算g因子公式：，其中h为普朗克系数，，f为工作频率，实验中先读出波长计长度，再由表格得出，β为玻尔磁子，，H₀为共振磁场，单位是高斯（计算时转换为T）

在计算中，我们发现用MHz代入计算时可将次幂全部约掉，故可以简化计算，以第一次实验为例：，以下两个用同样的方法算得。

2.误差分析

若将预置的频率及刻度代入计算无任何意义（由于实验仪器及测量磁场造成的误差较大），故此处不做此方面计算。

本次实验主要有以下几个原因造成误差：

1.实验仪器及特斯拉计测量磁场造成的不可避免的误差；

2.读取长度时造成的读数误差；

3.读数时波形未达到理想所造成的误差。

理论上，本实验g因子的值为1.95~2.05，我们取2进行误差计算。

相对误差：

五、实验注意事项及问题解答

1.实验前必须进行预热（20min）；

2.实验中，应注意调节微波桥路（这也是本实验的一个难点，可以在预置频率附件缓慢调节，待发现电表偏转时即缓慢调节，直至达到最小值）；

3.单螺调配器与另一耦合片合作反复调节直至电平信号达到0以下使仪器达到最佳工作状态，此步骤是保证能出现理想波形的重要步骤。

4.如何调平魔T？

答：首先调节谐振腔至某一值，此时信号最弱，而后调节匹配负载器继续减小，为0则表示已平衡。

5.理想波形为什么有两个峰？（如图）

答：由于调制线圈以50Hz大幅度调制时构成低频大调长调制小信号，这时调制磁场在变化一周期间，磁场变化通过共振点两次，而本实验恰好是该种情况，故信号通过检波器就会在示波器上看到两个共振波形。

六、实验反思

    本次实验是在上学期核磁共振的理论基础上进行的，因此本次实验理论操作并不难，但在调节谐振状态时由于存在盲目性导致第一次实验进行的非常缓慢，在老师的指导下，我们调节状态越来越好，后几次都非常成功的完成了实验。

第二篇：光磁共振实验报告

光磁共振实验报告

吴伟岑

摘要：

本实验以光抽运的方法来研究气态原子基态及激发态的精细结构和超精细结构塞曼能级间的磁共振。在加深对原子超精细结构的理解的基础上，使用DH807A型光磁共振实验装置观察光抽运信号，以此来测定铷原子(Rb85，Rb87)的超精细结构塞曼子能级的朗德g因子。

关键词：

光抽运、塞曼分裂、铷原子、偏极化

引言：

波谱学方法利用物质的微波或射频共振，来研究原子的精细、超精细结构以及在外 加磁场中分裂形成的塞曼子能级，这比光谱学有更高的分辨率。19xx年法国物理学家

A.Kastler等人提出光抽运技术，提高了探测信号的灵敏度。这种光轴运——磁共振——光 探测技术，其灵敏度比一般的磁共振探测提高了几个数量级。这种方法很快就发展成为研究 原子物理的一种重要的实验方法。它大大地丰富了我们对原子能级精细结构和超精细结构、 能级寿命、塞曼分裂和斯塔克分裂、原子磁矩和g因子、原子与原子间以及原子与其它物质 间相互作用的了解。为此，kastler荣获了19xx年度的诺贝物理奖。

正文

一.实验原理

1.铷原子基态及最低激发态的能级结构及塞曼分裂

铷原子的电子进行L—S耦合，产生精细结构。基态：L=0，S=J=1/2；第一激发态：L=1，S=J=1/2跃迁的谱线见书，不赘述。

由于铷原子核自旋I不为0，核自旋角动量和电子的总角动量再进行J—J耦合，产生基态为F=1和F=2的超精细结构。

在磁场中，原子的超精细结构能级产生塞曼分裂，分裂后能级磁量子数由-F到F共2F+1个能级间隔基本相等的塞曼子能级。

2.光抽运效应

一般情况下，即热平衡状态下的铷原子遵从Boltzmann分布，如果用射频电磁场诱导子能级间共振跃迁，由于塞曼能级的能量差非常小，很难检测到原子的这种磁共振跃迁。如果用圆偏振光激发铷原子，就能使塞曼能级间的粒子数差比Boltzmann分布形成的粒子数差大几个数量级，造成铷原子的偏极化。

光抽运即用左旋偏振光照射气态铷原子，根据光的选择定则，基态中能级上的粒子会越来越多，形成粒子数的偏极化。当使用右旋偏振光照射样品时，那么会产生相反的效果，所以不能使用线偏光(等量左旋偏振光和右旋振偏光的叠加)进行实验；使用椭圆偏振光(不等量左旋偏振光和右旋振偏光的叠加)、Pi光亦不能产生抽运效应。

亦必须考虑弛豫过程，即：

(1)铷原子和容器壁的碰撞；

(2)铷原子之间的碰撞。

这二者均会使得铷原子失去偏极化效果，所以要充入缓冲气体，以增加弛豫过程。

3.塞曼子能级之间的磁共振和光探测

在样品上垂直于恒定磁场加一射频场，如果频率满足共振条件，铷原子基态超精细塞曼子能级间会发生感应磁跃迁，由于光抽运效应的存在，铷原子又会回到磁量子数为2的子能级上，于是感应磁跃迁与光抽运效应达到一种平衡。

由于共振时对D1光的吸收增加，所以可以通过对透射光强变化的测量得到磁共振信号，实现了磁共振的光测探。

二．实验方法

1.观察光抽运信号

扫场方式选择方波，设置扫场方向与地磁场水平分量方向相反并调节扫场幅度使扫场磁场过零并反向，水平、垂直磁场设置为零。刚加上磁场瞬间，铷原子基态各塞曼能级粒子分布处于Boltzmann热平衡分布，透射光最弱，随后由于光抽运，粒子达到偏极化状态，样品几乎不吸收光线，故透射光达到最大值。扫场到零时，塞曼能级简并，又恢复热平衡状态，而后扫场过零反向增大，又发生光抽运现象。

2.测量g因子

扫场改用三角波，将扫场方向和地磁场水平分量方向相同，调节信号发生器的频率，可以获得共振信号，读出相应的频率v和水平场电流I1；再使得水平场方向与地磁场水平分量方向相反，调节水平场电流大小，使得发生共振信号，此时的水平场电流就是I2，那么可以根据公式算出g因子。

三．实验数据

f=880kHz

I1

0.219

0.332

0.345

0.455 I2 0.282 0.179 0.411 0.302 g 0.499 0.489 0.331 0.330

表1-g因子

表1是测得的g因子数据，其中g~0.50是Ru87，而g~0.33是Ru85。