实验02new  气体比热容比的测定

气体的比热容比g（也称绝热指数）在许多热力学过程特别是绝热过程是物质的一个很重要热力学参量。

实验目的

1、学习测定空气比热容比的方法;

2、熟练掌握物理天平和螺旋测微器的使用方法;

3、熟练掌握直接测量值和间接测量值不确定度的计算。

实验原理

气体的定压比热容C_p与定容比热容C_V之比g=C_p/C_V，在热力学过程特别是绝热过程中是一个很重要的参数，测定的方法有好多种。本实验是通过测定物体在特定容器中的振动周期来计算g值。

实验基本装置如图1所示，振动物体小球的直径比玻璃管直径仅小0.01~0.02mm。它能在此精密的玻璃管中上下移动，在瓶子的壁上有一小口，并插入一根细管，通过它各种气体可以注入到储气瓶II中。

钢球A的质量为m，半径为r（直径为d），当瓶子内压力P满足下面条件时，钢球A处于力平衡状态，这时，式中P_L 为大气压强。为了补偿由于空气阻尼引起振动物体A振幅的衰减，通过C管一直注入一个小气压的气流，在精密玻璃管B的中央开设有一个小孔。当振动物体A处于小孔下方的半个振动周期时，注入气体使储气瓶II的内压力增大，引起物体A向上移动，而当物体A处于小孔上方的半个振动周期时，容器内的气体将通过小孔流出，使物体下沉。以后重复上述过程，只要适当控制注入气体的流量，物体A能在玻璃管B的小孔上下作简谐振动，振动周期可利用光电计时装置来测得。

若物体偏离平衡位置一个较小距离x，则容器内的压力变化dp，物体的运动方程为：

                     （1）

因为物体振动过程相当快，所以可以看作绝热过程，绝热方程

                        （2）

将（2）式求导数得出：    

，             （3）

将（3）式代入（1）式得：

                     

此式即为熟知的简谐振动方程，它的解为：

                      

                    (4)

式中各量均可方便测得，因而可算出g值。由气体运动论可以知道，g值与气体分子的自由度i有关，对单原子气体（如氩气）只有三个平均自由度，双原子气体（如氢气）除上述3个平均自由度外还有2个转动自由度。对多原子气体，则具有3个转动自由度，比热容比g与自由度i的关系为。

根据理论公式可以得到下面的结论 ，该数据与测试环境温度无关。

单原子气体（，）               

双原子气体（，，）          

多原子气体（，）                 

本实验装置主要由玻璃制成，而且对玻璃管（钢球简谐振动腔）的要求特别高，振动物体不锈钢球的直径为14.00mm，仅比玻璃管内径小0.01mm左右，玻璃管内壁有灰尘微粒都可能引起不锈钢球不能正常振动，因此振动物体（不锈钢球）表面不允许擦伤，管内必须保持洁净。不锈钢球静止时停留在玻璃管的下方（用弹簧托住）。若要将其取出，只需在它振动时，用手指将玻璃管壁上的小孔堵住，稍稍加大气体流量不锈钢球便会上浮到管子上方开口处，用手可以方便地取出，也可以将玻璃管从储气瓶II上取下，将不锈钢球倒出来。

振动周期采用可预置测量次数的数字计时仪，采用重复多次测量。振动物体直径采用螺旋测微计测出，质量用物理天平称量，储气瓶II容积由实验室给出，大气压力由气压表自行读出，并换算成国际单位制Pa (N/m²)。(注：760mmHg =1.01325×10⁵N/m²)。

实验仪器

FB212型气体比热容比测定仪一套。其结构和连接方式见图2：

实验内容

一．实验仪器的调整

1．将气泵、储气瓶用橡皮管连接好，装有钢球的玻璃管插入球形储气瓶II。将气泵的供电电源插座与FB213型数显计数计时毫秒仪相连。将光电接收装置利用方形连接块固定在立杆上，固定位置于空芯玻璃管的小孔附近。光电接收装置与毫秒仪连接。本实验仪提供的气泵是二路独立的，一般情况下，只需要采用单通道供气，（注意，另一路敞开，不能堵住）。在碰到一路气量不足时，可以用三通把二路气泵出口并联使用，但此时要注意把气泵的调节开关逆时针调小一些，避免气压太大把钢球冲出。

2．接通FB213型数显计数计时毫秒仪的电源，气泵开始工作，缓慢调节气泵上的调节旋钮，数分钟后，待储气瓶内注入一定压力的气体后，玻璃管中的钢球浮起离开弹簧，向管子上方移动，此时适当调节进气的大小，使钢球在玻璃管中以小孔为中心上下振动，即维持简谐振动状态。

二．振动周期测量

预置FB213型数显计数计时毫秒仪的测量次数为50次，设置计数次数时，可分别按“置数”键的十位或个位按钮进行调节，设置完成后自动保持设置值。

在不锈钢球正常振动的情况下，按“执行”键，毫秒仪即开始计时，每计量一个周期，周期显示数值逐1递减 ，直到递减为0时，计时结束，毫秒仪显示出累计50个周期的时间。重复以上测量6次，将数据记录到表1中。

三．钢球直径与质量测量

    将钢球取出：在钢球振动时，取下装有钢球的玻璃管上端的黑色护套。把右手放在装有钢球的玻璃管上端；左手稍稍加大气体流量后，将其手指堵住玻璃管壁上的小孔，不锈钢球便会上浮到管子上方开口处，用右手可以方便地取出钢球，也可以将玻璃管从储气瓶II上取下，将不锈钢球倒出来。

用螺旋测微计和物理天平分别测出钢球的直径d和质量m，其中直径重复测量6次，质量单次测量。

注意：

1、装有钢球的玻璃管上端有一黑色护套，防止实验时气流过大时，导致钢球冲出。如需测钢球的质量可先拔出护套，取出钢球，待测量完毕，钢球放入后，重新装好护套。本实验另配了一个金属球，可以以此代替玻璃管中的金属球。

2、本实验仪器容器的容积由制造厂提供，标注在每台仪器上。

 

数据与处理

1、钢球振动周期T：

表1                                  设置测量周期个数N=         周期的不确定度：    

2、钢珠质量、直径

表2                                千分尺零点读数：      mm     直径最小分度：0.005mm

3、仪器容积及环境大气压      仪器容积：2500ml     环境大气压：          mmHg

4、在忽略储气瓶体积V和气压P测量不确定度的情况下评估空气的不确定度。

5、数据处理：

实验结果

第二篇：空气比热容比的测定

空气比热容比的测定

      类型：验证

    气体的定压比热容与定容比热容都是热力学过程中的重要参量，其比值称为气体的比热容比，也叫泊松比。测定比热容比在绝热过程的研究中有许多应用，如气体的突然膨胀或压缩，以及声音在气体中传播等都与比热容比有关。

实验目的：

1、用绝热膨胀方法测定空气的比热容比。

2、观察热力学过程中状态变化及基本物理规律。

3、学习气体压力传感器和电流型集成温度传感器的原理及使用方法。

实验原理：

比热容比的定义为，又称绝热系数，气体做绝热变化的状态方程是；其中，称为绝热系数，也就是比热容比。

实验中我们让一定质量的气体经历以下几个过程的状态变化，从状态 I（）绝热膨胀到状态

II（），因为是绝热膨胀，所以此时温度降低了，然后让气体等容升温到状态 III（），也就是状态 I（）与状态 III（）等温，其中指的是室温，变化过程如下图所示

图（1）

图（2）

 III 是绝热过程，由绝热过程的状态方程可得

   

状态 I和状态 III的温度相同，由等温过程的状态方程可得

   

合并以上两式，并消去得

   

由上式可以看出，只要测得了就可以求得空气的绝热系数，即比热容比。

实验器材与装置

贮气瓶（包括进气活塞、橡皮塞），传感器（扩散硅压力传感器、电流型集成温度传感器），数字电压表，Forton式气压计。 

实验内容

1、连接好仪器的电路，接通电源将电子仪器部分预热10分钟。用Forton式气压计测定大气压强。

2、打开放气阀，然后用调零电位器调节零点，把压强测量三位半数字电压表示值调到0mv。

3、关闭放气阀，进气活塞打开，用打气球把空气稳定地徐徐进入贮气瓶内，当压强测量电压表增加到120—150mv时关闭进气活塞。等温度与压强稳定后，记录瓶内压强均匀稳定时的压强，和温度。

4、突然打开放气阀，当贮气瓶内的空气压强降低至大气压强时(这时放气声消失)，迅速关闭放气阀，由于此过程进行地迅速，可以认为是绝热的，此时瓶内温度会有所下降。

5、当贮气瓶内空气的温度上升至稳定时，记下贮气瓶内气体的压强、温度,要求和尽量相同。

6、重复步骤2—5，4—5次，计算空气比热容比值，利用的理论值计算测量的百分差。。

实验数据表格

   P_a

理论值，    ，      百分差3.6%