牛顿环测量曲率半径---仿真实验报告

实验日期：                      教师审批签字：

实验人：                        审批日期： 

一.     实验目的：

1.  观察等厚干涉现象，了解等厚干涉的原理及特点；

2.  学习使用利用干涉法测量平凸透镜的曲率半径的方法；

3.  正确使用读数显微镜镜，学习用逐差法处理实验数据。

二.    实验仪器及其使用方法：

（一）实验仪器：

1读数显微镜（测微鼓轮的分度值为0.01mm）；2钠光灯，入射光调节架；3牛顿环仪。

（二）使用方法：

1.将牛顿环放置在读数显微镜镜筒和入射光调节架下方，打开钠灯，调节玻璃片的角度，使通过显微镜目镜观察时视场最亮。

2用鼠标点区域的入射光调节架，按住鼠标左键不放，调节架作顺时针旋转（从观察者角度），点右键则作相反动作。当目镜观察窗中的条纹最明亮（未必清晰）时结束调整

3. 打开标尺窗口。用鼠标点击标尺窗口调整镜身的横向移动，左键点击时镜身向左移动（所以目镜观察窗口中牛顿环向右移），右键则相反。使显微镜十字叉丝交点和牛顿环中心重合，并使水平方向的叉丝和标尺平行（与显微镜移动方向平行），此时不要关闭标尺窗口；记录标尺读数。

4.转动显微镜微调鼓轮，使显微镜沿一个方向移动，同时数出十字叉丝竖丝移过的暗环数，从第16环开始直到竖丝与第50环相切为止；记录标尺读数。

5.重复步骤2测得一组牛顿环半径值，利用逐差法处理得到的数据，得到牛顿环半径R和R的标准差。

三、  实验原理：

如图所示，在平板玻璃面DCF上放一个曲率半径很大的平凸透镜ACB，C点为接触点，这样在ACB和DCF之间，形成一层厚度不均匀的空气薄膜，单色光从上方垂直入射到透镜上，透过透镜，近似垂直地入射于空气膜。分别从膜的上下表面反射的两条光线来自同一条入射光线，它们满足相干条件并在膜的上表面相遇而产生薄膜干涉。在实验中选择两个离中心较远的暗环，假定他们的级数为m和n，分别测出它们的直径d_m 、d_n，由薄膜干涉原理可推知平凸透镜的曲率半径

四、  测量内容及数据处理：

将牛顿环按要求放置,调节好玻璃片的角度、显微镜镜筒、牛顿环，目镜观察窗中的横向叉丝经过牛顿环圆心 观测到以下干涉图样：

                 

仿真实验提供了自动计算R值的工具，把所实验测得的数据录入表格， 得到下表：

故R的半径平方差为99.83mm、R=1.694m 

五、实验结论及误差分析

结论：实验中测得得凸透镜凸面的曲率半径R=1.694mm ，R的半径平方差为：99.83mm

 误差分析：1数干涉条纹数时可能出错。2找切线位置应视觉原因而不准

 建议：     1改进实验软件平台  采用自动计数或者放大目镜观测窗的条纹以便观测

 

 

 

第二篇：牛顿环测量曲率半径实验报告

大学物理仿真实验报告

实验名称：牛顿环测量曲率半径实验

1.实验目的:

1 观察等厚干涉现象，理解等厚干涉的原理和特点

2 学习用牛顿环测定透镜曲率半径

3 正确使用读数显微镜，学习用逐差法处理数据

2.实验仪器:

  读数显微镜，钠光灯，牛顿环，入射光调节架

3.实验原理

图1

如图所示，在平板玻璃面DCF上放一个曲率半径很大的平凸透镜ACB，C点为接触点，这样在ACB和DCF之间，形成一层厚度不均匀的空气薄膜，单色光从上方垂直入射到透镜上，透过透镜，近似垂直地入射于空气膜。分别从膜的上下表面反射的两条光线来自同一条入射光线，它们满足相干条件并在膜的上表面相遇而产生干涉，干涉后的强度由相遇的两条光线的光程差决定，由图可见，二者的光程差等于膜厚度e的两倍，即

此外，当光在空气膜的上表面反射时，是从光密媒质射向光疏媒质，反射光不发生相位突变，而在下表面反射时，则会发生相位突变，即在反射点处，反射光的相位与入射光的相位之间相差p ，与之对应的光程差为l/2 ，所以相干的两条光线还具有l/2的附加光程差，总的光程差为

（1）

当D满足条件    

  （2）

时，发生相长干涉，出现第K级亮纹，而当

（3）

时，发生相消干涉，出现第k级暗纹。因为同一级条纹对应着相同的膜厚，所以干涉条纹是一组等厚度线。可以想见，干涉条纹是一组以C点为中心的同心圆，这就是所谓的牛顿环。

如图所示，设第k级条纹的半径为，对应的膜厚度为，则

        （4）

在实验中，R的大小为几米到十几米，而的数量级为毫米，所以R >> e_k，e_k²相对于2Re_k是一个小量，可以忽略，所以上式可以简化为

                       （5）

如果r_k是第k级暗条纹的半径，由式（1）和（3）可得

                      （6）

代入式（5）得透镜曲率半径的计算公式

                 （7）

对给定的装置，R为常数，暗纹半径

                 （8）

和级数k的平方根成正比，即随着k的增大，条纹越来越细。

同理，如果r_k是第k级明纹，则由式（1）和（2）得

                     （9）

代入式（5），可以算出

                  （10）

由式（8）和（10）可见，只要测出暗纹半径（或明纹半径），数出对应的级数k，即可算出R。

在实验中，暗纹位置更容易确定，所以我们选用式（8）来进行计算。

在实际问题中，由于玻璃的弹性形变及接触处不干净等因素，透镜和玻璃板之间不可能是一个理想的点接触。这样一来，干涉环的圆心就很难确定，r_k就很难测准，而且在接触处，到底包含了几级条纹也难以知道，这样级数k也无法确定，所以公式（8）不能直接用于实验测量。

在实验中，我们选择两个离中心较远的暗环，假定他们的级数为m和n，测出它们的直径d_m = 2r_m，d_n = 2r_n，则由式（8）有

由此得出        

         （11）

从这个公式可以看出，只要我们准确地测出某两条暗纹的直径，准确地数出级数m和n之差（m-n）（不必确定圆心也不必确定具体级数m和n），即可求得曲率半径R。

4.实验内容

1．  观察牛顿环

将牛顿环放置在读数显微镜镜筒和入射光调节架下方，调节玻璃片的角度，使通过显微镜目镜观察时视场最亮。

调节目镜，看清目镜视场的十字叉丝后，使显微镜镜筒下降到接近牛顿环仪然后缓慢上升，直到观察到干涉条纹，再微调玻璃片角度和显微镜，使条纹清晰。

2．  测牛顿环半径

使显微镜十字叉丝交点和牛顿环中心重合，并使水平方向的叉丝和标尺平行（与显微镜移动方向平行）。记录标尺读数。

转动显微镜微调鼓轮，使显微镜沿一个方向移动，同时数出十字叉丝竖丝移过的暗环数，直到竖丝与第N环相切为止（N根据实验要求决定）。记录标尺读数。

3．  重复步骤2测得一组牛顿环半径值，利用逐差法处理得到的数据，得到牛顿环半径R和R的标准差

5.数据处理及结果:

6.实验小结

结论：所用牛顿环半径为1.605m,标准差为94.59mm。

误差分析：主要来源于读数时产生的误差。

在仿真实验中，鼠标点击旋钮时，每次的转动幅度较大，叉丝无法准确地与条纹相切，所以记录数据不准确。

建议：对该仿真实验系统进行完善，使得调节旋钮能连续进行，更接近实际，使仿真实验更有实际意义。

7.思考题

1．牛顿环产生的干涉属于薄膜干涉，在牛顿环中薄膜在什么位置？

答：牛顿环的薄膜是介于牛顿环下表面（凸面）与下面的平面玻璃之间的一层空气薄膜。

2．为什么牛顿环产生的干涉条纹是一组同心圆环？

答：干涉时薄膜等厚处光程差相等，产生的干涉现象也相同。而牛顿环的薄膜等厚处相连在空间上是一个圆形，其圆心在凸面与平面的接触点上，所以干涉条纹是一组同心圆。

3．牛顿环产生的干涉条纹在什么位置上？相干的两束光线是哪两束？

答：条纹产生在凸面的表面上。相干的两束光线分别是入射光射到凸透镜的下表面时产生的反射光和被平面镜反射回来照射到凸透镜下表面的光。

4．在牛顿环实验中，如果直接用暗纹公式测平凸透镜凸面的曲率半径，有什么问题？

答：直接用暗纹公式计算曲率半径需要确定某条纹对应的级数。而在实际情况下，由于玻璃的弹性形变及接触处不干净等因素，透镜和玻璃板之间不可能是一个理想的点接触。这样一来，干涉环的圆心就很难确定，而且在接触处，到底包含了几级条纹也难以知道，这样级数k也无法确定，所以该公式无法运用。

5．在使用读数显微镜时，怎样判断是否消除了视差？使用时最主要的注意事项是什么？

答：从目镜观测时，前后左右调整眼与目镜的位置，若看到的叉丝与图像之间没有相对移动，则视察消除。使用时需避免损坏目镜，先让物镜靠近牛顿装置的上表面，然后用眼睛看着显微镜，同时由下向上调节筒身。

6．在光学中有一种利用牛顿环产生的原理来判断被测透镜凹凸的简单方法：用手轻压牛顿环装置中被测透镜的边缘，同时观察干涉条纹中心移动的方向，中心趋向加力点者为凸透镜，中心背离加力点者为凹透镜。请想一想，这是什么道理

答：根据干涉的原理可知，条纹的位置取决于该位置对应的薄膜厚度，而条纹中心应该是厚度为0的地方。所以，当在某点挤压凸透镜时，凸透镜产生形变，该点空气薄膜厚度减小，且厚度为0处会向该点方向移动，所以条纹中心会趋向加力点。凹透镜现象正好与此相反，所以可以根据这一现象来判断凹凸透镜。