八、实验数据处理

1.         用逐差法处理数据。

（1）振幅法

（2）行波法

（3）李萨如图法

2.         计算声速的不确定度。

对行波法

同理可得

，

3.         计算声速的理论值并与实验值进行比较。

室温t = 27.9℃,   

，，

4.         求空气的比热比（绝热系数）γ。

5.         实验结果。

空气中的声速为：

振幅法                         

行波法                         

李萨如图法                         

空气绝热系数为：                 

第二篇：大学物理实验---声速的测定数据处理

由于本实验中，声速和波长的函数关系可表达为多项式形式，波长和所测得距离也为比例函数，且在实验测量的过程中自变量为等间距变化，因此采用逐差法测量数据。其优点是能充分利用测量数据而求得所需要的物理量,提高测量精度。

一、共振干涉法测量空气中的声速

由干涉理论可知，ΔL=λ/2，V=fλ=2fΔL这两组线性关系。实验中等间距的出现波腹或波节，相当于游标卡尺的位置也是等间距来变化的，对测量的数据进行逐差法处理数据。

由逐次相减的数据可判断出Δl_i基本相等，验证了ΔL与λ的线性关系，当然也可看出实验过程中，有些数据的测量还是有一定的误差的，可以进行重新测量作进一步的修正。因此

有ΔL_平均=，ΔL_平均=4.802mm,

V=fλ=2fΔL_平均=23710³4.80210^-3355.348m/s，并且此速度是在温度T₀=300K测得。

二、相位比较法测量空气中的声速

实验中采用测量两个相同李萨如图像的位置点来测量波长。选取的李萨如图形是=时的斜直线，比较容易判断，减小实验误差，测得的数据进行逐差法处理。

由逐次相减的数据也可判断出Δl_i基本相等，验证了ΔL与λ的线性关系，当然也可看出实验过程中，有些数据的测量还是有一定的误差的，可以进行重新测量作进一步的修正。因此

有ΔL_平均=，ΔL_平均=9.444mm,

V=fλ=fΔL_平均=3710³9.44410^-3349.428m/s，并且此速度也是在温度T₀=300K测得的。

三、时差法测量空气中的声速

由逐次相减的数据也可判断出Δt_i基本相等，验证了Δt_i与V的线性关系，当然也可看出实验过程中，有些数据的测量还是有一定的误差的，可以进行重新测量作进一步的修正。因此

有Δt_平均 =，Δt_平均=14.2us,ΔL=20mm,

V===1408.451m/s,并且此速度也是在温度T₀=300K测得的。

通过查阅相关资料得知，声音15℃的标准空气中的传播速度为340m/s，25℃时为346m/s；声音在25℃的蒸馏水中传播速度为1497m/s，在25℃的海水中的传播速度为1531m/s。并且，声音在介质中传播会受到温度的影响。

有关的研究表明，声音传播速度与温度是成正比的，在近地层中，当气温随高度增加而降低时，声音的传播速度虽高度增加而减小，声音的射线就会向上弯曲；反之，当气温随高度增加而升高，声音的传播速度就会随高度的增加而增加，声波射线呈向下弯曲状，给人的听觉就是“声音在下沉”。

因此，三次实验数据的得出还是比较好的符合了这个客观规律。共振法和相位法测得声速的大小出现了比较大的波动，比如在读数上，李萨如图像的判别上存较大误差。并且个别数据的值明显不符合规律，其实是应该进行试验修正的。