铁磁共振
摘要 观察铁磁材料的共振现象;测量微波铁氧体的铁磁共振线宽ΔH;测量微波铁氧体的朗德因子g值。
关键词 铁磁共振 g因子
引言 铁磁共振是指铁磁物质在一定的外加恒定磁场和一定频率的微波磁场中当满足共振条件时产生强烈吸收共振的现象。铁磁共振(FMR)在磁学及固体物理学研究中占有重要地位。它能测量微波铁氧体的许多重要参数,如共振线宽、张量磁化率、有效线宽、饱和磁化强度、居里点、亚铁磁体的抵消点等。它和顺磁共振、核磁共振一样,是研究物质结构的重要实验手段。
一、工作原理
本实验系统采用扫场法进行微波铁磁材料的共振实验。即保持微波频率不变,连续改变外磁场,当外磁场与微波频率之间符合一定关系时,可发生射频磁场的能量被吸收的铁磁共振现象。
该实验系统是在三厘米微波频段做铁磁共振实验。信号源输出的微波信号经隔离器﹑衰减器﹑波长表等元件进入谐振腔。谐振腔由两端带耦合片的一段矩形直波导构成。当被测铁氧体样品放入谐振腔内微波磁场最大处时,将会引起谐振腔的谐振频率和品质因数变化。当改变外磁场进入铁磁共振区域时,由于样品的铁磁共振损耗,使输出功率降低,从而可测出谐振腔输出功率P与外加恒磁场H的关系曲线。
图中,P0为远离铁磁共振区时谐振腔的输出功率。Pr为出现铁磁共振时谐振腔的输出功率,此时对应的外磁场为Hr,称为共振磁场。而相应的张量导磁率‖μ‖对角元虚部达最大值为,根据铁氧体理论,半共振点是指张量导磁率对角元虚部的,其此处的谐振腔输出功率P1/2与P0,Pr有如下关系:
与P1/2对应的外加磁场之差(H2-H1)即为铁磁共振线宽ΔH。因此可以根据实验作出的图二曲线和上述P1/2的公式求出共振线宽ΔH 。
另外,由铁磁共振条件ωr=γHr和γ=ge/2mc,根据外加磁场Hr和微波频率,可求得g因子。
应该注意的是,在进行铁磁共振线宽测量时,必须注意样品的会使谐振腔的谐振频率发生偏移(频散效应)。要得到准确的共振曲线和线宽,必须在测量时消除频散,使装有样品的谐振腔频率始终与输出谐振腔的微波频率相同(调谐)。因此在逐点测绘铁磁共振曲线,相当于每一个外加的恒磁场都要稍微改变谐振腔的谐振频率,使它与微波频率调谐。
二、实验步骤
1、按图连接测试系统,先不接两耦合片,将可变衰减器的衰减量置到最大,磁共振实验仪的磁场调节钮反时针旋到底。(即不加磁场电流)。
2、打开微波信号源及磁共振实验仪的电源开关,按要求进行预热20分钟。
3、调节微波频率:将磁共振实验仪按键开关按在的“检波”位置,调节可变衰减器的衰减量,使电表有适当的指示,用波长表测试此时的微波信号频率。(方法是:旋转波长表的测微头,找到电表跌落点,读出测微头读数,查波长表频率刻度表即可确定振荡频率),当信号频率与样品谐振腔上所标谐振频率不一致时,则应调节微波信号源的信号振荡频率。使之与样品谐振腔上所标谐振频率相同。测定完频率后,须将波长表刻度旋开谐振点,避免波长表的吸收对实验造成干扰。
4、将耦合片按图一接入系统,微调信号振荡频率,使调谐电表指示最大。
5、利用示波器直接观察铁磁共振信号按以下步骤进行。
① 将白色外壳的单晶样品装到谐振腔内,将扫场接线与电磁铁扫场接线柱相连,将“扫场”选钮旋到正时针最大。
② 磁共振实验仪的X轴与Y轴输出接到示波器的X、Y轴上,磁共振实验仪按键按在“扫场”位置,示波器选到X—Y工作方式。
③ 调节示波器X轴输入灵敏度,使荧光屏的X轴的扫描有适当显示,Y轴输入放置20mV位置。
④ 调节磁场电流在1.7A左右时,在示波器上即可观察到磁共振谐振信号,如图。若波形幅度太大,可改变Y轴输入的灵敏度。
⑤ 如两个共振信号幅度相差较大,可移动样品谐振腔在磁场中的位置,同时观察磁共振谐振信号的变化,使之满意为止。
⑥ 如两个共振信号出现图三图形,应微微调节微波信号源的频率,使谐振图形的上翘部分下压,调节“相位”旋钮,可使两个共振信号移动到合适的位置,使之满意为止。
三、实验数据
信号源刻度为3.082mm,对应频率约为9GHz,用特斯拉计测得磁场强度为320MT。
根据公式 得g=2.00973
四、实验总结
铁磁共振是磁共振技术的一种,是研究物质微观结构和性能的有效手段。铁磁物质可以通过铁磁共振来研究其性质。它和顺磁共振、核磁共振一样,是研究物质结构的重要实验手段。
第二篇:塞曼效应对铁磁共振的影响
1 序言
1.1铁磁共振的发展概述
1.1.1 实验的背景介绍
铁磁共振是于20世纪40年代发展起来的,它和核磁共振、电子自旋共振一样,成为研究物质宏观性能和微观结构的有效手段。它利用磁性物质从微波磁场中强烈吸收能量的现象,与核磁共振、顺磁共振一样在磁学和固体物理学研究中占有重要地位。
早在19xx年,著名苏联物理学家兰道(Lev Davydovich Landau 1908—1968)等就提出铁磁性物质具有铁磁共振特性。经过若干年在超高频技术发展起来后,才观察到铁磁共振现象。多晶铁氧体最早的铁磁共振实验发表于19xx年。以后的工作则多采用单晶样品 1.1.2 磁共振的发展 磁共振是在固体微观量子理论和无线电微波电子学技术发展的基础上被发现的。
19xx年首先在顺磁性Mn盐的水溶液中观测到顺磁共振。19xx年,分别用吸收和感应的方法发现了石蜡和水中质子的核磁共振;用波导谐振腔方法发现了Fe、Co和Ni薄片的铁磁共振。19xx年在室温附近观测到固体Cr2O3的反铁磁共振。19xx年在半导体硅和锗中观测到电子和空穴的回旋共振。19xx年和19xx年先后从理论上预言和实验上观测到亚铁磁共振。19xx年和19xx年又发现了磁有序系统中高次模式的静磁型共振和自旋波共振。
19xx年开始研究两种磁共振耦合的磁双共振现象。这些磁共振被发现后,便在物理、化学、生物等基础学科和微波技术、量子电子学等新技术中得到了广泛的应用。例如顺磁固体量子放大器,各种铁氧体微波器件,核磁共振谱分析技术和核磁共振成像技术及利用磁共振方法对顺磁晶体的晶场和能级结构、半导体的能带结构和生物分子结构等的研究。原子核和基本粒子的自旋、磁矩参数的测定也是以各种磁共振原理为基础发展起来的
1.2 本课题的研究内容及意义
铁磁共振是研究物质宏观性能和微观结构的有效手段,它在磁学和固体物理中都占有重要地位。许多高校在近代物理实验教学中都开设了铁磁共振的实验内容12实验中比较重要的参数是共振频率、共振磁场和共振线宽,由共振频率和共振磁场可以计算出材料的磁旋比和g因数,给出材料微观结构的信息。共振线宽表示铁磁材料磁损耗的大小,是描述铁磁材料性能的一个重要指标。测量共振线宽对研究铁磁共振的机理和提高微波铁氧体器件的性能是十分重要。共振线宽是通过测量铁磁共振曲线计算出来的,而频散效应对铁磁共振曲线线形和线宽有很大的影响,如果在实验时不能消除频散效应的影响,测
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量的共振线宽会很不准确。在实验过程中,大部分学生因为缺少相关的理论知识对频散效应所引起的铁磁共振曲线的变化以及频散效应的物理本质并不知其所以然。本文从理论上分析了频散效应的来源及对铁磁共振曲线的影响
2 实验原理
2.1 磁共振
2.1.1 磁共振的基本原理
具有磁矩的物质,在恒定磁场作用下对电磁辐射能的共振吸收现象。磁共振吸收谱在射频和微波波段范围内,是物质的整个电磁波谱中的长波区域。
自旋不为零的粒子,如电子和质子,具有自旋磁矩。如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中,粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂,分裂后两能级间的能量差为:
?E??hB0 (2.1)
如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场,该电磁场的能量为:
E?hv (2.2)
当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时,即:
hv??hB0 2?v??B0 (2.3)
则低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁,即所谓的磁共振
2.1.2 磁共振类型
顺磁共振:产生磁共振的磁矩是顺磁体中的原子(离子)磁矩;
核磁共振(NMR):磁矩是原子核的自旋磁矩;
电子自旋共振(SR):电子自旋磁矩的能级跃迁产生的磁共振;
铁磁共振(FMR):磁矩为铁磁体中的电子自旋磁矩。
除此之外,还有核电四极共振(NQR)、光泵磁共振、亚铁磁共振 、反铁磁共振(AFMR) 、回旋共振 (抗磁共振 )、磁双共振等。
2.1.3 磁共振技术的应用
利用顺磁共振可研究分子结构及晶体中缺陷的电子结构等。核磁共振谱不仅与物质的化学元素有关,而且还受原子周围的化学环境的影响,故核磁共振已成为研究固体结构、化学键和相变过程的重要手段。核磁共振成像技术与超声和X射线成像技术一样已普遍应用于医疗检查。铁磁共振是研究铁磁体
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中的动态过程和测量磁性参量的重要方法。
磁共振成像(MRl)术最大的优点是对人体不产生损害,它不仅能显示病变组织,还能反映活体组织功能和代谢过程中生理生化信息
2.2 铁磁共振(FMR)
铁磁物质在一定的外加恒定磁场和一定频率的微波磁场中当满足共振条件时产生强烈吸收共振的现象称为铁磁共振。
铁磁物质总磁矩在稳恒磁场作用下,绕作进动,其进动方程和进动频率可分别为:
?
???(M?H?
? (2.4) dt
?
???H?dM
?
?
?
式中为旋磁比,由于铁磁性反映了电子自旋磁矩的集体行为,取电子的朗德因子g=2。 上述情况未考虑阻尼作用。在外加恒磁场作用下,磁矩M绕H进动不会很久,因为磁介质内部有损耗存在,实际上铁磁物质的自旋磁矩与周围环境之间必定存在着能量的交换,与晶格或邻近的磁矩存在着某种耦合,使磁化强度矢量M的进动受到阻力,绕着外磁场进动的幅角θ会逐渐减小。则M最终趋近磁场方向,这个过程就是磁化过程,磁性介质所以能被磁化,就说明其内部有损耗,如果要维持其进动,必须另外提供能量。
因此一般来说外加磁场由两部分组成:一是外加恒磁场H,二是交变磁场h(即微波磁场)。 阻尼的大小还意味着进动角度θ减小的快慢,θ减小得快,趋于平衡态的时间就短,反之亦然。因此,这种阻尼也可用驰豫时间τ来表示。τ的定义是进动振幅减小到原来最大振幅的的时间。磁化强度M进动时所受到的阻尼作用是一个极其复杂的过程,不仅其微观机理还在探讨中,其宏观表达式也并不统一,这里我们采用朗德阻尼力矩的形式:
?
T
D
1??
??M??
???
?0
H
?
???
?
MH
00
为静磁化率。
所以完整的进动方程为:
?
dMdt
??????M?H??T
??
???
D
????
??1??
????M?H???M??0H? (2.5)
?????
磁学中通常用磁导率μ来表示磁性材料被磁化的难易程度。磁导率与磁化率的定义分别为:
??
B
?0H
??
MH
??1??
在交变磁场下,μ要用复数表示: u?u??iu??
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其中实部u?为铁磁介质在恒定磁场中的磁导率,它决定磁性材料中储存的磁能,虚部u??反映交变磁场能在磁性材料中的损耗。
如果铁磁介质处在直流磁场和交变磁场的共同作用下,该铁磁样品就会出现两个新的特征——旋磁性和共振吸收。
当改变直流磁场或微波频率时,我们总能发现在某一条件下,铁磁体会出现一个最大的磁损耗,也就是进动的磁矩会对微波能量产生一个强烈的吸收,这时 最大,这就是共振吸收现象。在研究铁磁共振现象时,通常保持微波频率稳定,而改变直流磁场的强度。
际上铁磁谐振损耗并不用u??来说明,而是采用铁磁共振线宽ΔΗ来表示。ΔΗ的定义可根据u??-H
??,曲线(左图)来说明。在发生共振时u??有最大值um令u???12?则ΔΗ=H2–H1um处的磁场分别为H1和H2,
就是共振吸收线宽。
一般,ΔΗ越窄,磁损耗越低。ΔΗ的大小也同样反映磁性材料对电磁波的吸收性能,并在实验中可以直接测定。
2.3微波谐振腔
2.3.1微波的特点
① 微波波长很短。具有直线传播的性质,能在微波波段制成方向性极强的无线系统,也可以接收到地面和宇宙空间各种物体发射回来的微弱回波,从而确定物体的方向和距离。这使微波技术广泛的应用于雷达中。
② 微波的频率很高 ,电磁振荡周期很短。比电子管中电子在电极经历的时间还要小。普通电子管不能用作微波振荡器、放大器和检波器,而必须用原理上完全不同的微波电子管来代替。
③ 许多原子和分子发射和吸收的电磁波的波长正好处在微波波内。用这特点研究分子和原子的结构,发展了微波波谱学和量子无线电物理学等尖端学科, 还研制了低噪音的量子放大器和极为准确的分子钟与原子钟。
④ 微波可以畅通无阻的穿过地球上空的电离层。微波波段为宇宙通讯、导航、定位及射电天文学的研究和发展提供了广阔的前景。
2.3.2矩形导波管
矩形截面的空心导体管构成矩形波导,它是传播微波最常用的传输线。矩形谐振腔实际上是一段封闭的矩形波导,即在波导入射端和出射端加装了反射电磁波的金属片。在波导管中传播的电磁波可以分为两大类:
横电波又称为磁波(TE波或H波):磁场可以有纵向和横向分量,但电场只有横向分量。矩形波导
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管传播的基本波形是TE10波。
横磁波又称为电波(TM波或E波):电场可以有纵向和横向分量,但磁场只有横向分量。
在实际应用中,总是把波导管设计成只能传播单一波形。我们使用的波导管只能传播TE10波。
2.3.3 TE10波
在波导管截面为a×b (a>b)的矩形波导管的一端输入角频率为ω的电磁波,使它沿着z轴传播。忽略传输中的损耗,由麦克斯维方程组和边界条件,可以得到矩形波导管中TE10波的电磁场分量。TE10波有以下特点:
①电力线:只有平行于b面(窄边)的电力线Ey存在。
②磁力线:环绕电力线,始终与a面平行,无y分量。
③电场在y方向均匀分布,沿y方向无变化。
④在z方向(传播方向),任意给定时刻场呈现周期性变化。
2.3.4矩形谐振腔
如果波导终端负载始终是匹配的,所有的能量全部被吸收,这时波导中呈现的是行波。如果波导终端是短路的,波导发生完全反射。入射波和反射波迭加形成驻波。这时波的能量不能传播。在一般情况下,波将发生部分反射,形成混合波。谐振腔中驻波的成分远大于行波。实验用的样品应装在谐振腔磁场分量最大的位置。
矩形谐振腔发生谐振产生驻波的条件为:
l?p?g
2. 其中l是谐振腔的长度。λ g是波导波长: ?g? ?p?1,2,3..??
???2a?2
λ是微波在自由空间的波长。上式说明,矩形谐振腔产生驻波的条件是腔长为半波导波长的整数倍。 谐振时电磁场的分布形式(振荡模式),如下:
E
H
Exy?E?0z?0y??x??p?z???2E0sin??sin??eal????
??p?jet (2.6) jetHx??x??p?z?2E0sin??cos??e?ua?a??l?
??x??p?z2E0sin??cos??ua?a??lp???e
?Hz??jet
谐振腔中电磁场的特点:电磁场沿x、z方向形成驻波,沿x方向有一个驻立半波,沿z方向有p个驻立半波,沿y方向是均匀的。Ey和Hx,Ey和Hz有π/2的相位差,表明腔内电场能量最大时磁场能量为0,反之磁场能量最大时电场能量为0,腔内电磁场能量的转换,形成持续的振荡
由上式可知:
① 电磁场沿x、z方向均形成驻波,而沿y方向是均匀的。因此,谐振腔的电磁场分布必须用三
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个脚标来描述,记为TE10p,称为振荡模式。脚标p表示场沿谐振腔长度方向(z方向)的半波数。 ② 腔内各点的电场与磁场在时间上有π/2的相位差。这就是说在腔内,当电场能量最大时,
磁场能量为0。反之,当磁场能量最大时,电场能量为0。因此,腔内电能和磁能相互转
换,形成持续振荡。能量互相转换的频率即为谐振腔的谐振频率。
2.3.5品质因数
除了谐振频率以外,谐振腔的另一个重要参数是品质因数Q。
Q??W0
0Wl (2.7)
其中?0是谐振角频率,W0是腔内总储能,WL是每秒耗能。
一个含有样品的谐振腔,其品质因数用Ql表示
2.3.6传输式谐振腔的谐振曲线
传输式谐振腔的传输系数T?f?定义如下:
Ql?f0f2?f1,T(f)?P0(f)Pi(f) (2.8)
P0(f):输出功率 Pi(f):输入功率
T?f?的图形如图2.1所示。其中f0为腔的谐振频率,f为微波频率,f1 和f2为半功率点。这就是传输式谐振腔的谐振曲线
2.4用传输式谐振腔测量铁磁共振线宽
测量铁氧体的微波性质,例如铁磁共振线宽,一般采用谐振腔法。根据谐振腔的微扰理论,假设在腔内放置一个很小的样品,除样品所在地外,整个腔内的电磁场分布保持不变。即把样品看成一个微扰。把样品放到腔内微波磁场最大处,将会引起谐振腔的谐振频率f0和品质因数QL的变化。
f?f0
f0??A(u?1), ?('1QL)?4Aun (2.9)
其中f0、f分别为无样品和有样品时腔的谐振频率。u?u??为磁导率张量对角元的实部和虚部。A为与腔的振荡模式和体积及样品的体积有关的常数。
可以证明,在保证谐振腔输入功率Pin?f0?不变和微扰条件下,输出功率Pout?f0?与QL2成正比。
要测量铁磁共振线宽ΔH就要测量u??。由上式可知,测量μ''即是测量腔的QL值的变化。而QL值的变化又可以通过腔的输出功率Pout?f0?的变化来测量。因此,现在测量铁磁共振曲线就是测量输出功率P与恒定磁场H的关系曲线。
实际测量时要满足以下条件:
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(1)样品放到腔内微波磁场最大处。
(2)样品要足够小,即把样品看成一个微扰。
(3)谐振腔始终保持在谐振状态。
(4)微波输入功率保持恒定。
在这样的条件下,把磁场H由零开始逐渐增大,对应每一个H测出一个P。就能得到上所示的P~H关系曲线。在图中,P0为远离共振区时的谐振腔输出功率,Pr共振区时的输出功率,P1半共2振点的输出功率。在共振区域由于样品的铁磁共振损耗,使输出功率降低。半共振点的输出功率P1可2由P0和Pr按下式计算:
P1?
24P0????P0??1??Pr?2 (2.10)
2.5实验系统的工作原理
本实验系统采用扫场法进行微波铁磁材料的共振实验。即保持微波频率不变,连续改变外磁场,当外磁场与微波频率之间符合一定关系时,可发生射频磁场的能量被吸收的铁磁共振现象。
该实验系统是在三厘米微波频段做铁磁共振实验。信号源输出的微波信号经隔离器﹑衰减器﹑波长表等元件进入谐振腔。谐振腔由两端带耦合片的一段矩形直波导构成。当被测铁氧体样品放入谐振腔内微波磁场最大处时,将会引起谐振腔的谐振频率和品质因数变化。当改变外磁场进入铁磁共振区域时,由于样品的铁磁共振损耗,使输出功率降低,从而可测出谐振腔输出功率P与外加恒磁场H
的关系曲
图2.1 谐振腔输出功率P与外加磁场H的关系曲线图
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线如图2.1。
图2.1中,P0为远离铁磁共振区时谐振腔的输出功率。Pr为出现铁磁共振时谐振腔的输出功率,此时对应的外磁场为Hr,称为共振磁场。
??, u???相应的导磁率μ虚部u??达最大值为um12??,其此处的谐振腔输出功率p1与p0,pr有um
2
如下关系:
P1?
24P0????P0??1??Pr?2 (2.11)
与P1对应的外加磁场之差(H2-H1)即为铁磁共振线宽ΔH。因此可以根据实验作出的图4曲线2
和上述P1的公式求出共振线宽ΔH 。 2
另外,由铁磁共振条件ωr=γHr和γ=ge/2mc,根据外加磁场Hr和微波频率,可求得g因子。 应该注意的是,在进行铁磁共振线宽测量时,必须注意样品的μ′会使谐振腔的谐振频率发生偏移(频散效应)。要得到准确的共振曲线和线宽,必须在测量时消除频散,使装有样品的谐振腔频率始终与输出谐振腔的微波频率相同(调谐)。因此在逐点测绘铁磁共振曲线,相当于每一个外加的恒磁场都要稍微改变谐振腔的谐振频率,使它与微波频率调谐,但这在实验中很难做到。如果在测量时不逐点调谐,样品的频散效应又不能忽略(特别是在窄ΔH的情况下),在正确地考虑了频散的影响后,也可以用修正公式从测量的P-H曲线定出ΔH:
P1?
22P0PrP0?Pr, (2.12)
如果检波晶体管的检波满足平方律关系,则检波电流I∝P,则:
I1?
22I0IrI0?Ir, (2.13)
这样就可以由I—H曲线测定共振线宽ΔH。
2.6实验步骤与方法
2.6.1用波长表测微波频率ν。
a. 打开三厘米固态信号发生器电源预热半小时。
b. 将微波谐振腔的信号输出端接入微安表。
c. 调节波导上的衰减器,使微安表有一定的读数(一般50μA)。
d. 调节波长表使微安表读数达最小值,读取波长表的刻度值,由刻度值和频率对照表求得微波频率。
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e. 波长表调离谐振点,使微安表读数回到原来近似值。通过波长表测频率v
表2.1
检流电流max
80 检流电流min 43 波长表读数 9.038mm 频率 9010MHz
2.6.2观察铁磁共振信号。
f. 将微波谐振腔的信号输出端接入磁共振实验仪的―检波输入‖端。
g. 将线圈的―扫场‖接线端接入试验仪的―扫场‖端。
h. 按下实验仪的―扫描/检波‖按钮。
i. 按下示波器的―X-Y‖ 按钮。
j.
调节磁场电流达共振点(极小值)处,观察示波器的波形。
图2.2 铁磁共振信号
2.6.3绘制铁磁共振曲线,并根据曲线求出共振线宽ΔΗ。
k. 将谐振腔有样品的部分放入磁场中心位置。
l. 将线圈的―磁场‖接线端接入磁共振实验仪的―磁场‖端。
m. 调节磁共振实验仪―磁场‖旋钮改变励磁电流的大小(0—最大,约2.5A),每改变一次,记下
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一组励磁电流(A)和波导输出电流(μA)的值,测一条曲线。查表将励磁电流值(A)转换为对应的磁感应强度B(mT)。(中间点可用插值法估算)。测量过程中不要改变衰减量和波长表。
n. 反过来调节励磁电流由高到低(最大—0),测出另一条曲线。
o. 在同一坐标纸上画出两条I(μA)---B(mT)曲线,由两条曲线分别求?B及g因子。最后
求出?B及g因子平均值。(2????Br,γ=g?求共振线宽表
2.2检场电流
?
/?),?
?
,?查教材后《物理学常量表》 。
表2.3实验数据
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3.频散效应对铁磁共振的影响
3.1频散效应的概念
实验时铁磁样品的磁 导率承受着稳恒磁场的变化而变化,从而使谐振腔的谐振频率发生偏移,称之为频散效应。
3.2频散效应的来源及对铁磁共振曲线的影响
为了得到准确的共振曲线和线宽,在逐点测绘铁磁共振曲线时,对于每一个恒磁场,都要稍微改变微波频率,使它与谐振腔的谐振频率调谐;但用通过式谐振腔做铁磁实验时,这一点很难做到。因为微波频率的微小改变也会使共振条件发生改变;但用通过式谐振腔做铁磁共振实验时,这一点很难做到。因为微波频率的微小改变也会使共振条件发生改变。为了观察共振区内微波频率的微小改变对铁磁共振曲线的影响,将检波信号接入示波器,用示波器直接观察在共振点附近共振曲线承受微波频率的变化,如图3.1所示。
图3.1中(c)是没有频散效应的铁磁共振曲线,图3.1中(b)、(d)是有频散效应的共振曲线,图3.1中(a)、(e)是无吸收的共振曲线。下面从铁磁共振理论具体分析频散效应的来源及对共振曲线的影响。
发生铁磁共振时,外加磁场和弛豫作用对铁磁物质的磁化强度矢量M的作用可用著名的布洛赫方程描述:
?dM
?dt???dM ?
?dt?dM???dt
x
???M
B0?My
B1sin?t??2
MT2M
x
y
???MzB1cos?t?MB0??x
y
T2
M
z
(3.1)
?MT1
z
????MzB1sin?t?MB1cos?t??y
第13页,共15页
图3.1 共振点附近铁磁共振曲线随微波频率的变化
为求解方程方便,引入转动坐瓢系(x?,y?,z?),x?轴与微波磁场B1重合,新坐标以频率ω绕Z轴转动,
??2?f ,f 是微波频率。若用u,v表示磁化强度在x?,y?方向上的分量,则有:
?duu
???????u?,?0
dtT2??duu
???????u???B1M?0
T2
?dt?dMM0?MZ
Z
???B1u,?dtT2?
Z
, (3.2)
式(5)中,?0??b0 ,?0 是磁化强度的 Larmor 进动角频率,B0 是外加静磁场强度, 是旋磁比。(5)式表明,M0 的变化是 v的函数,而不是u的函数。因为单位体积系统在磁场中的能量为 E??M2B0,M2 的变化意味着系统意味着系统能量的变化,所以v的变化反映了系统能量的改变。当发生铁磁共振时,布洛赫方程(5)的稳态解为
2
??B1T1(?0??)M0
,?u?2222
1?T2(?0??)??B1T1T2
????B1M0T2?v?,?2222
1?T2(?0??)??B1T1T2
?
(3.3)
??M??
Z
?
[1?T2(?0??)]M1?T2(?0??)
2
2
2
02
??
2
B1T1T2
,
式(3.3)中,T1、T2 分别是表征驰豫过程的纵向和横向驰豫时间。 铁磁物质的磁导率: ??1??
因为磁化强度矢量M 在y? 轴上的v分量与微波磁场B 总保持90° 的位相差,它与B1 的比值相当于
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动态复数磁化率的虚部,v 的变化也反映了磁导率的虚部u??的变化,它表征了铁磁物质对微波功率的共振吸收,导致谐振腔Q 值的降低,因此v 称为吸收信号,与磁暖风机率的虚部u??相对应(v????B1 )。M 在x?轴上的u分量永远与微波磁场B1 的方向相同,它与B1 的比值相当于动态复数 磁导率的实部u?,它导致谐振频率的偏移,因此u称为色散信号或频散信号,与动态复数磁导率的实部??相对应,u?(???1)B1 。可见,频散效应来源于样品的磁感应强度与样品处的微波交变
磁场之间存在一定相位差。
(3.3)式中的第一、第二2个式子可解释图3中铁磁共振曲线随微波频率的变化。当微波交变磁场B1 的频率?等于M 在外加静磁场B0 中的进动频率?0w ,即 ???0时,此时样品的磁感应强度
与微波磁场同相位,共振吸收信号v最强,而频散信号u最弱、为零,对应于图3中(c)的波形,这时只有共振吸收,没有频散。当在共振区微调频率时,当 ???0 时,由(6)式可知,共振吸收信
号 v 减少,同时出现u?0 的频散信号,此时示波器上所观察到的图3中的(b)、(d)曲线是吸收信号和频散信号的合成,这时样品的磁感应强度与微波磁场的相位差??在0~90°之间。当 ????90 时,没有吸收信号,只有色散信号,对应于图3中的(a)、(e)的波形。当 ???1 或 ??.??2 时,谐振腔失谐,微波被耦合片全反射,谐振腔内 B1=0 ,u?0,v?0
所以观察不到共振信号。由此可见,测量铁磁共振曲线时,为消除频散效应的影响,共振区附近谐振腔的调谐是至关重要的。
4.总结
20xx年11月,我开始了我的毕业论文工作,经过长时间的写作到现在论文基本完成。论文的写作是一个长期的过程,需要不断的进行精心的修改,不断地去研究各方面的文献,认真总结。历经了这么久的努力,终于完成了毕业论文。在这次毕业论文的写作的过程中,我拥有了无数难忘的感动和收获。 铁磁共振实验是大学物理中一个很重要的实验,由于实验系统本身的样品u会使谐振腔的谐振频率发生偏移产生频散效应。本文通过磁共振的基本原理并掌握了有关谐振腔的工作特性并采用扫场法通过其测量铁磁共振线宽,用铁磁共振理论详细分析了频散效应的产生原因及对铁磁共振曲线的影响,阐述了铁磁共振实验的具体实验方法。对大学物理的实验教学有参考价值。
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