2.4 脉冲核磁共振
实 验者:岳鑫(08322032) 合作者:胡骞
(08逸仙班)
20##年3月23日、20##年3月30日
【引言】
核磁共振(简称NMR)是指受电磁波作用的原子核系统在外磁场中磁能级之间发生共振跃迁的现象。核自旋包括质子自旋和中子自旋,只有非零自旋才能产生核磁共振。本实验采用脉冲射频场作用于原子核系统,通过观测NMR自旋回波分析共振吸收弛豫过程。
【实验目的】
1. 初步了解瞬态法观察核磁共振现象;
2. 理解和脉冲在核磁共振现象观测中的物理作用;
3. 采用最基本的脉冲序列方法测量弛豫时间。
【实验原理】
共振吸收信号与核自旋系统的弛豫过程有关。原子核与周围介质相互作用,即自旋-晶格弛豫,使核能级谱线具有一定宽度;原子核之间相互作用,即自旋-自旋弛豫,致使满足共振条件的外磁场并非单一值,两者的作用使满足共振条件:
(1)
的外磁场具有一定的展宽。其中为核朗德因子,为核磁子,为射频场光子能量。因此从核磁共振吸收线形可以定性或半定量地分析弛豫参数。
磁矩在外磁场作用下的运动方程
(2)
式中为旋磁比。考虑特定情况,设磁场包括了轴方向的稳恒磁场和方向的射频磁场,且。代入式(2),可得:
(3)
由于,故,认为为二级小量可略去。由(2)可得:
(4)
即有:
(5)
其中为静磁化率。当
(6)
时,为无限大,即出现共振现象。无限大是由于上述分析中没有考虑阻尼力矩的作用。
(一)弛豫过程的唯象描述
当存在阻尼力矩时,磁矩在外磁场作用下的运动方程为
(7)
布洛赫在研究核磁共振时,提出阻尼力矩的表达方式为:
(8)
式中,和分别为平衡时在,和方向的分量,和分别为纵向和横向弛豫时间。若取稳恒外磁场方向为方向,则只有纵向分量不为零,横向分量和均为零,从而可得:
(9)
将式(9)代入式(7),可得布洛赫方程:
(10)
式中,外磁场包括稳恒磁场和射频磁场。对于圆偏振射频磁场可表达为:
正圆偏振磁场:及,或
负圆偏振磁场:及,或
或写为:
(11)
式中下标为“”号表示正圆偏振磁场;“”号表示负圆偏振磁场。和分别表示和轴方向上的单位矢量。
由于线偏振磁场可分解为大小相等,旋转方向相反的两个圆偏振磁场,对于沿方向的线偏振射频磁场,可表达为:
(12)
若稳恒磁场沿方向且大小为,并假设射频场圆频率变化很慢或外磁场通过共振区的时间远大于和,布洛赫方程的稳态解为
(13)
式中,静磁化率。复数磁化率的实部和虚部分别为:
(14)
称为布洛赫磁化率。和分别为色散磁化率和吸收磁化率,和随射频场圆频率的变化关系分别称为核磁共振色散波谱和吸收波谱。由式(15)可见,核磁共振峰型提供了弛豫过程的物理参数。
(二)射频脉冲作用分析
若稳恒磁场沿方向且大小为,圆偏振射频场以圆频率加在样品上,其分量为:
及 (15)
当脉冲作用时间远远小于弛豫时间和(即),那么将式(15)代入布洛赫方程,可得到:
(16)
其中。根据脉冲作用时间可将脉冲分为脉冲、脉冲、脉冲、脉冲。
当时,称为脉冲。根据初始条件分以下三种情况进行分析:
(1)基态为:经过脉冲后得到:
因为对电磁辐射有贡献的是的方向,所以在基态经过脉冲后可以得到最强的电磁辐射。注意最强的辐射不是完全在激发态,因为完全在激发态时虽然激发态能量最高,但是与电磁场耦合最弱。
(2)激发态为:,经过脉冲后得到:
所以在激发态经过脉冲后也可以得到最强的电磁辐射。
(3)辐射状态为: 或
,经过脉冲后得到
或
因为对电磁辐射有贡献的是的方向,所以在横向最强时经过脉冲后不管处于激发态还是基态辐射为零。
当时,称为脉冲,根据初始条件分以下两种情况进行分析:
(1)基态为:经过脉冲后得:
,即基态跃迁至激发态,原子核在激发态下辐射为零。
(2)任意状态:
经过脉冲后得,
或为
即沿着轴方向翻转。
(三)自由感应衰减(FID)信号
当不加射频场,即仅考虑稳恒外磁场得作用,布洛赫方程(10)改写为:
(17)
其解为:
(18)
上式为磁化率各分量的弛豫过程公式。在这个弛豫过程中,若垂直于轴方向上置一接收线圈,则可感应出一个射频信号,其频率为但幅值按指数衰减,即为自由感应衰减(FID)信号。FID信号与在平面上横向分量的大小有关,故脉冲的FID信号幅值最大,脉冲的FID信号幅值为零。
(四)自旋回波信号
在实际应用中,通常采用两个或多个射频脉冲组成脉冲序列,周期性地作用于被观测对象。在脉冲作用之后,经过时间再施加一个射频脉冲作用,从而组成了脉冲序列。同时要求,序列中的脉冲宽度和脉冲间隔应满足。脉冲序列作用结果如图1所示:
紧随在脉冲之后,可观察到FID信号;在射频脉冲后面对应于初始时刻的处,可观察到一个回波信号。
自旋回波的产生过程见图2。图2(a)表示总磁化强度在射频脉冲作用下绕轴转到轴上;图2(b)表示脉冲消失后,由于核磁矩自由旋进收到磁场不均匀的影响,样品中各部分磁矩的旋进频率不同,使磁矩相位分散并呈扇型展开;图2(c)表示射频脉冲作用使磁化强度各分量绕轴翻转,并继续它们原来的转动方向运动,但各分量的顺序反转;图2(d)表示时刻各磁化强度分量刚好汇聚在轴上;图2(e)表示以后,由于磁化强度各分量继续转动又再次呈扇型展开。因此在处得到图1的自旋回波信号。
自旋回波与FID信号密切相关。如果不存在横向弛豫,则自旋回波幅值应等于初始的FID信号幅值。但由于在时间内横向弛豫作用不能忽略,磁化强度各横向分量相应减小,从而使自旋回波幅值小于初始的FID信号幅值,而且,随脉冲间隔增大而自旋回波幅值减小。
(五)弛豫时间的测量
由布洛赫阻尼力矩,可得磁化强度各分量的弛豫表达式:
(19)
实验上,可通过选择不同的脉冲序列产生FID信号和自旋回波信号的方法来测量弛豫时间和。
(1)的测量 本实验中采用脉冲序列的自旋回波观测方法,上面已分析了该脉冲序列回波产生的物理过程。根据式(19)可知,磁化强度横向分量的弛豫过程为:
(20)
而时刻自旋回波的幅值与成正比,即
(21)
式中,是射频脉冲刚结束时FID信号的幅值,与成正比。只要改变脉冲间隔,则自旋回波的峰值也相应的改变。若依次增大,测量对应的回波峰值,可得按指数衰减的包络线。对式(21)两边取对数,可得
(22)
以为自变量,则直线斜率的倒数即为。
(2)的测量 实验中采用脉冲序列的反转恢复观测方法。首先施加射频脉冲把磁化强度从轴翻转到轴,这时,不存在横向分量,即没有FID信号。当纵向弛豫过程使由经过零值向平衡值恢复,在恢复过程的时刻施加射频脉冲,则便翻转到轴上。这时接收线圈将会感应得到FID信号,该信号的幅值正比于的大小。的变化规律可由:
(23)
求得。根据射频脉冲作用后的初始条件为时,可得:
(24)
由上式可见,实验中通过改变的大小使时,(FID信号为零),即可得
(25)
【实验技术方法】
脉冲核磁共振实验装置如图3所示:
实验系统包括电磁铁(及其励磁电源)、射频脉冲发生器、射频开关放大器、射频相位检波器、探头和示波器(或计算机数据采集系统)。具体连接方法如下:
脉冲发生器“射频脉冲输出”<——>射频放大器“射频脉冲输入”
脉冲发生器“脉冲输出A”<——>射频放大器“开关输入”
脉冲发生器“脉冲输出B”<——>示波器“CH1”(同时作为同步信号)
脉冲放大器“信号输出”<——>射频相位检波器“射频输入”
射频相位检波器“检波输出”<——>示波器“CH2”
励磁电源直流输出<——>磁铁线圈
射频脉冲发生器所产生的射频信号频率与由励磁电流调节得稳恒磁场必须满足共振条件(1)。本实验中,采用固定射频场频率(20MHz),通过调节磁场搜索共振信号的方法。射频脉冲发生器能提供双脉冲序列,它们的脉冲宽度、脉冲间隔和脉冲周期均连续可调。从图4可见,第一和第二脉冲“宽度”量程及“宽度”旋钮分别调节第一和第二脉冲宽度;“脉冲间隔”旋钮用于调节第一脉冲与第二脉冲之间的时间间隔;“重复时间”量程及“重复时间”旋钮调节脉冲序列周期。根据实验测量需要,可以设计产生、或更多组合的脉冲序列。
为方便实验观测,励磁电源提供了“粗调”和“细调”电流调节。使用特斯拉计(或高斯计)测量磁场强度。
【实验步骤】
1. 连接好电路,确认无误,通电。(严禁在未接开关输入的情况下打开射频放大器尤其是射频脉冲已经接入。虽然已经安装保护装置但也存在射频脉冲烧坏器件的可能性)。
2. 调节双通道示波器,使能同时观察到CH1和CH2,并以CH1为同步信号。
3. 分别调节脉冲发生器“重复时间”和“脉冲间隔”,观察示波器CH1和CH2信号的变化情况。
4. 进一步,分别调节脉冲发生器“第一脉冲宽度”及“第二脉冲宽度”,观察示波器CH1和CH2信号的变化情况。
5. 将脉冲发生器“重复时间”及“脉冲间隔”调至20-100ms,“第一脉冲宽度”及“第二脉冲宽度”调至0.1-0.5ms,调节励磁电流(注意:可能需要调换电流方向)直至观察到核磁共振信号。
6. 适当调节“第一脉冲宽度”和励磁电流使核磁共振信号最大。最后,在允许的范围内从0开始,逐步增加“第一脉冲宽度”,观察记录核磁共振信号的变化情况。采用相同实验步骤,观察记录核磁共振信号随“第二脉冲宽度”变化情况。理解和脉冲的物理含义及其实验调节方法。
7. 自由衰减观测分析。在磁共振条件下,调节“第一脉冲宽度”为脉冲,即可观察到自由衰减过程。
8. 自旋回波观测分析。在自由衰减观察成功的基础上,调节“第二脉冲宽度”为脉冲,即可观察到自旋回波。若自旋回波信号较小,则调节磁场至回波最大或加大“重复时间”提高信号强度。
9. 采用脉冲序列,调节“脉冲间隔”,观察对应自旋回波信号幅值变化。用计算机采集波型。分析横向弛豫时间。