1． 从力学角度看，流体区别于固体的特点是：易变形性，可压缩性，粘滞性和表面张力。
2． 牛顿流体: 在受力后极易变形，且切应力与变形速率成正比的流体。即τ=μ*du/dy。
当n<1时，属假塑性体。当n=1时，流动属于牛顿型。当n>1时，属胀塑性体。
3． 流场: 流体运动所占据的空间。
流动分类 时间变化特性： 稳态与非稳态
空间变化特性： 一维，二维和三维
流体内部流动结构： 层流和湍流
流体的性质： 黏性流体流动和理想流体流动；可压缩和不可压缩
流体运动特征： 有旋和无旋；
引发流动的力学因素： 压差流动，重力流动，剪切流动
4. 描述流动的两种方法：拉格朗日法和欧拉法
拉格朗日法着眼追踪流体质点的流动，欧拉法着眼在确定的空间点上考察流体的流动
5. 迹线：流体质点的运动轨迹曲线
流线：任意时刻流场中存在的一条曲线，该曲线上各流体质点的速度方向与该曲线的速度方向一致
性质 a.除速度为零或无穷大的点以外，经过空间一点只有一条流线
b.流场中每一点都有流线通过，所有流线形成流线谱
c．流线的形状和位置随时间而变化，稳态流动时不变
迹线和流线的区别：流线是同一时刻不同质点构成的一条流体线；
迹线是同一质点在不同时刻经过的空间点构成的轨迹线。
稳态流动下，流线与迹线是重合的。
6. 流管：流场中作一条不与流线重合的任意封闭曲线，通过此曲线的所有流线构成的管状曲面。 性质：①流管表面流体不能穿过。②流管形状和位置是否变化与流动状态有关。
7．涡量是一个描写旋涡运动常用的物理量。流体速度的旋度▽xV为流场的涡量。
有旋流动：流体微团与固定于其上的坐标系有相对旋转运动。无旋运动：流场中速度旋度或涡量处处为零。
涡线是这样一条曲线，曲线上任意一点的切线方向与在该点的流体的涡量方向一致。
8. 静止流体：对选定的坐标系无相对运动的流体。
不可压缩静止流体质量力满足 ▽x f=0
9. 匀速旋转容器中的压强分布p=
(
)+c
10. 系统：就是确定不变的物质集合。特点 质量不变而边界形状不断变化
控制体：是根据需要所选择的具有确定位置和体积形状的流场空间。其表面称为控制面。特点 边界形状不变而内部质量可变
运输公式：系统的物理量随时间的变化率转换成与控制体相关的表达式。
含义：任一瞬时系统内物理量（如质量、动量和能量等）随时间的变化率等于该瞬时其控制体内物理量的变化率与通过控制体表面的净通量之和。
11. 伯努力方程 
12. 常见边界条件：1、固壁—流体边界2、液体—液体边界3、液体—气体边界
13. 流动条件说明：稳态——流动过程与时间无关。不可压缩——流体密度ρ为常数。 一维流动——流体只在一个坐标方向上流动，且流体速度分布仅与一个空间坐标有关。层流——平行流动的流体层之间只有分子作用，牛顿剪切定理只有在层流条件下才成立 充分发展的流动——流体速度沿流动方向没有变化的流动 。
狭缝流动——两块足够大的平行平板（或板间距大大小于板宽的平行平板）间的流动 两种形式——压差流（进出口压力差产生的流动）、剪切流（两壁面相对运动产生的流动）。
14. 流量：单位时间通过流管内某一横截面的流体
15. 狭缝流动切应力与速度分布一般方程
= 
管内和套管流动切应力与速度分布一般方程
16. 连续性方程一般式 
柱坐标中
对不可压缩流体有
17. 以应力表示运动方程： X方向
18.常粘度下的N-S方程
不可压缩流体的N-S方程 
19.平面运动： 这个流场中流体速度都平行于某一平面，且流体各物理量在与该平面垂直的方向上没有变化的流动。线流量：是线段与通过线段的法向速度的乘积。速度环量：封闭曲线上的切向速度vs沿封闭曲线的积分
20. 速度势函数 或 
流函数 或
等势线：令速度势函数等于常数的曲线簇。
流线： 流函数为常数的曲线。
流网：流线与等势线交叉组成的表示流动特性的网线。
21. 点源——在无限平面上流体从一点沿径向直线均匀地向各方流出。
点汇——在无限平面上流体沿径向直线均匀地从各方流入一点。
点涡——流体在平面上的纯环流运动
偶极流：点源和点汇的叠加 源环：点源与点涡的叠加 汇环：点汇与点涡的叠加
22. 流动相似 包括几何相似，运动相似，动力相似
雷诺数 Re=
欧拉数 Eu=
佛鲁德Fr=
斯特哈尔数 St=
23. 层流，流体在管内流动时，其质点沿着与管轴平行的方向作平滑直线运动。
湍流，也叫紊流，是一种微观上不规则的流动状态。
24. 边界层厚度：流体速度从u=0到u=0.99uo对应的流体层厚度
卡门涡街，在80~90<Re<150时，边界层分离点在圆柱体背流面出现稳定的，非对称的，排列有规律的，旋转方向相反的，交替从物体脱落的漩涡，形成两行排列整齐向下运动的涡列。
第二篇：流体力学专业名词与知识点整理
层流与湍流
层流：是流体的一种流动型态，这种型态的特征是流体运动规则、稳定，流体层之间没有宏观的横向掺混。
湍流：是流体的另一种流动型态，这种型态的特征是流体在总的运动趋势上，还存在各个方向上的随即脉动，流体层之间出现显著的横向掺混。
层流和湍流是实际存在的流动型态，是流体在微元尺度上的流动状况。二者的判定主要通过雷诺数来完成，一般认为Re<2300为层流，Re>4000为湍流，中间为过渡流。
壁面率：
在研究管内湍流时用到通用速度分布（壁面率）：该假设将管内流动分为三个区域，分别为粘性底层区、过渡区和湍流核心区。在粘性底层通常认为粘性应力大于雷诺应力，表现出层流特性，速度分布体现出线性特征；而在湍流核心区，雷诺应力远大于粘性应力，体现出湍流特性，速度分布呈对数分布。在过渡区粘性应力和雷诺应力量级相当，速度分布特征主要通过试验确定，也有一些经验公式。
粘性应力：层流流动中流体层之间由于流体本身粘性作用引起的切应力。
雷诺应力：湍流流动中流体层之间除了粘性性应力之外，还存在由于湍流脉动引起的附加切应力。也叫湍流切应力。
势流与粘性流
势流与粘性流是为方便研究而假设的流动，这两种流动主要应用于不可压缩流体。
势流：是在大雷诺数时，流体的粘性力远小于惯性力，在忽略粘性力进行计算时的一种流动。湍流核心区常简化为势流进行计算。一般在理想流体（μ=0）中讨论有势流动的情况。
粘性流：是在小雷诺数时，流体的粘性力不能忽略时进行计算的一种流动。层流或湍流粘性底层常简化为粘性流进行计算。粘性流都是有旋流动。
有势流动的充要条件是无旋，即流体微团涡量为零，表示为：
。
流体流动的基本方程：
连续性方程：
以应力表示的运动方程：
在粘性流体中将牛顿本构方程代入上面运动方程后表示就得到以应力表示的粘性流体运动微分方程——Navier-Stokes方程：
牛顿本构方程：
理想流体的运动方程：令N-S方程中的粘度μ=0，也称欧拉方程。
在理想流体中才讨论有势流动的情况。
流体静力学方程：令N-S方程中的所有速度项为0。
常粘度下的N-S方程：（其中：μ=const）
矢量形式为：
不可压缩常粘度流体的N-S方程：（其中ρ=0，且
）
矢量形式为：
后面附上基本向量算子及算法。